243. Из диаграмм давления, показанных на рис. 83, б, уже очевидна зависимость от нагрузки теоретически до­стижимого к. п. д. Это может служить базой для оценки получаемых в действительности значений удельного рас­хода топлива. Во всех случаях, когда тепловыделение происходит приблизительно в самом начале хода расши­рения, к. п. д. может быть выражен формулой при   условии,   что   теплоемкость   по­стоянна.    В    действительности    тепло­емкость     продуктов     сгорания    растет   с   температурой,   вследствие   чего удельного индикаторного   показатель   k   и   к.   п.   д.   несколько расхода топлива и индикаторного к. п. д. от величины среднего индикаторного давления уменьшаются    с    увеличением    нагрузки   (а   следовательно,   и   температуры.

На   самом   деле   к.    п.   д. будет уменьшаться еще больше, так как с увеличением нагрузки процесс приближается к циклу Сабатэ. В принципе, таким образом, получаем (при идеальном горении) зави­симости, показанные на рис. 86, причем зависимость удельного расхода топлива от нагрузки, естественно, имеет характер, обратный характеру зависимости к. п. д. Изобразим зависимости удельного индикаторного g_tи удельного эффективного g_eрасходов топлива от на­грузки, приняв, что:

1)                      давление на входе в двигатель равно атмосферному (1 am);

2)                      давление на входе в двигатель равно 2,5 am;

1. зависимости g_tот полного количества воздуха в цилиндре в обоих случаях аналогичны;

2. имеется постоянная разница между средним инди­каторным (р_г) и средним эффективным р_е давлениями, равная 1 am.

Соответствующие графики показаны на рис. 87 (кри­вые /и //). Из этих зависимостей очевидно, что из-за уменьшения относительного значения потерь на трение удельный расход топлива при наддуве оказывается мень­шим, а зависимость его от нагрузки становится более пологой. На рис. 87 в ряде точек приведены также значения коэффициента избытка воздуха а = -д^- для того,

чтобы ясно показать соотношение между двумя кривыми. 244. Конструктор обычно стоит перед проблемой уве­личения к. п. д. до оптимального значения при поддержании в то же время давления сгорания в разумных пределах. Повышения к. п. д. можно достигнуть увели­чением опережения впрыска, вследствие чего большая часть сгорания будет протекать вблизи в. м. т.

Но, как видно из рисунка, с ростом к. п. д. одновременно растет максимальное давление сгорания.