Рассмотрим подробнее особенности рабочих процессов систем инерционного и резонансного наддува.

Для выявления физической сущности инерционного наддува об­ратимся к идеализированной картине разгона потока в трубопроводе 1, подключаемом к резервуару 2 посредством заслонки 3 (рис.6.1) [19]. В резервуаре поддерживается неизменное давление ниже давления окру­жающей среды р₀. При рассмотрении течения воздуха в трубопроводе исключаются входные потери, связанные с отрывным обтеканием от­крытого конца, а также другие виды гидравлического сопротивления. До открытия заслонки 3 в трубопроводе 1 находится неподвижный воз­дух с параметрами окружающей среды ро, Т₀.

При достаточно быстром, относительно времени пробега звуко­вой волны вдоль трубопровода т, открытии заслонки истечение воздуха в резервуар сопровождается формированием волны разрежения, рас­пространяющейся со скоростью звука ао в неподвижной среде к откры­тому концу трубопровода.

Последующее отражение обратной волны сжатия от резервуара 2 сопровождается формированием новой волны разрежения, за которой устанавливается давление ро, а скорость потока повышается до значения и₃. Далее, вплоть до полного разгона потока, качественный характер отражения волн возмущения от концов трубопровода не изменяется.

При этом с каждым пробегом прямой или обратной волны ско­рость потока повышается. Приращение скорости потока за фронтом полны возмущения определяется по зависимостям, аналогичным урав­нениям (6.1)...(6.4). Причем давление воздуха за каждой новой волной сжатия все меньше отличается от давления среды в резервуаре. При достижении максимальной скоростью потока значения, соответствую­щею скорости установившегося течения для отношения ро/рь волновые процессы затухают.

В рассматриваемой схеме устройства торможение потока может быть вызвано закрытием заслонки 3 или повышением давления в резер­вуаре 2. В случае мгновенного закрытия заслонки в результате тормо­жения потока формируется ударная волна.