На рис. 3.24 приведены ре­зультаты сравнения зависимости пределов воспламеняемости при использовании систем зажига­ния TCIи VFZот количества подводимой энергии. В то время как при применении системы VFZне очень существенное увеличе­ние подводимой энергии позволяет почти достичь теоретического предела воспламеняемости, соответствующего Я, = 1,95, применение системы TCIне позволяет выйти за рамки К=1,5, что объясняется недостаточной эффективностью процесса переноса энергии. При­веденные результаты свидетельствуют также о том, что для ра­боты двигателей на бедных смесях не требуется непомерного увеличения подводимой для зажигания энергии, пределы вос­пламеняемости можно расширить, используя современные системы зажигания.

В реальных процессах сгорания на воспламенении и распро­странении пламени всегда будут сказываться локальные свойства неоднородной горючей смеси, такие как концентрация, состав, распределение, интенсивность турбулентности и др. Статистической моделью неоднородной смеси может служить изображенная на рис. 3.25 совокупность случайным образом распределенных в пространстве сфер с различными свойствами, размеры которых определяются статистически средней величиной объема неоднородностей.

Если размеры плазмы сопоставимы или меньше диаметра сферы, то влияние локальных свойств будет значительным. С другой стороны, влияние неоднородности не будет сказываться, если объем плазмы намного больше диаметра такой сферы, поскольку в этом случае свойства объема, в котором происходит воспламенение, будут средними, а не локальными свойствами горючей  смеси. Это полностью подтверждается экспериментальными данными, приведенными на рис. 3.26. При больших объемах плазмы влияние неоднородности смеси сказывается меньше. Уместно напом­нить, что нет никакой необходимости требовать, чтобы плазма целиком заполняла всю сферу, вполне достаточно иметь плазму в виде сферической оболочки, толщина которой в несколько раз превышает толщину фронта распространяющегося пламени.