В большинстве этих теорий предполагается, что скорость турбулентного пламени не зависит от масштаба турбулентности. Обсуждение такого рода зависимостей и некоторых других моделей можно найти в работах Андру и др. [50 ], Шета и др. [52 ] и Абдель-Гейда и др. [53]. Примерами использования корреляционных соотношений типа (5.25)—(5.27) для макетов двигателей являются способы использования уже упомянутой модели Близарда и Кекка [28, 14, 32, 33] и модели Хейкала и др. [70], в которой используется соотношение вида (5.25). Эти модели хорошо со­гласуются с экспериментальными данными для двигателей при условии учета изменения турбулентности во времени [33, 34].

Влияние масштаба турбулентности учитывается в некоторых феноменологических теориях, в которых принимается во внимание структура потока. Используя концепцию крупно- и мелкомас­штабных вихрей, Соколик и др. [6, 7] разработали теорию, основанную на представлении процесса смешивания продуктов сгора­ния и несгоревших газов как непрерывного пульсирующего процесса воспламенения. Аналогичные идеи были использованы Хомяком [19, 25, 51 ], разработавшим модель структуры преры­вистого пламени с размером, равным микромасштабу Тейлора %.

Приведенные корреляционные зависимости очень трудно проверить из-за недостатка экспериментальных данных относительно параметров турбулентности и отсутствия полных статистических данных о структуре пламени. В лучшем случае они могут быть проверены при вдувании в пламя холодного турбулентного потока в процессе непрерывного горения.

Все разработанные ранее теории турбулентного процесса горения относятся к идеализированному процессу распростране­ния пламени. Для теорий, описывающих течение в одном, двух или трех направлениях с помощью дифференциальных уравнений, требуется знание локальной скорости реакции, отнесенной к единице массы или к единице объема. Для процесса ламинарного горения систему связанных уравнений можно получить с помощью химической кинетики.