В связи с тем, что сферическая симметрия антисимметричных волновых функций указывает на их независимость от величины угловой части, то радиальную часть, одинаковую для всех одноэлектронных волновых функций, можно не рассматривать [3311.

При переходе от изолированного атома валентных электронов к их комплексному взаимодействию на другой трущейся поверх­ности должны происходить значительные изменения. Так, s²/?²-конфигурация, характерная для изолированного атома, при взаи­модействии контактов трущихся тел может превращаться за счет s— р-перехода в конфигурацию sp²[331]. При этом s-конфигурация не изменяет своей симметрии, а /^-конфигурация при переходе из р² в р³ преобразуется в сферически симметричную.

При данном значении пповышение / ведет к увеличению рас­стояния электрона от ядра [281]. Тогда можно предположить, что при импульсном сближении трущихся поверхностей при заданном I для системы п_А= 21 + 1 эквивалентных электронов L= О, т. е. обменное взаимодействие приводит к уменьшению величины радиу­са стабильной электронной конфигурации. Этот вывод позволяет обосновать некоторые из предположений о поведении стабильных электронных конфигураций твердых тел при внешнем трении. В частности, представления об изолированных атомах позволяют обосновать предположение о том, что при трении в переходных металлах могут возникать спектры различных конфигураций, хотя и возможно превалирование конфигураций типа d°, d⁵, d¹⁰.

Для равновесного термодинамического состояния должно вы­полняться условие минимума свободной энергии F,абсолютное значение которой уменьшается при понижении Е_ки £_об„ [331]. Если исходить из предположения о наличии спектра конфигураций локализированных валентных электронов при трении металлов с незаполненными d-оболочками, переход к стабильным конфигура­циям типа d°, d^&,d¹⁰должен приводить к понижению величины F. По аналогии с 1332] можно показать, что

AqAv>     ,                                        (VI.7)

где Aq— неточность координат; Av— неточность скорости.